牛顿说光是粒子，惠更斯说光是波。两百年争论谁也说服不了谁，直到1818年一个反直觉的「亮斑」突然出现——这场世纪之争才真正尘埃落定。

上一页我们聊到，光绕过障碍物后会'自己跟自己打架'——泊松亮斑就是证据。那这场'打架'遵循什么规则？这就是干涉。

图示杨氏实验从光源到条纹的物理路径，下方虚线节点补充单光子视角下的现代诠释

上页画出了双缝干涉的物理图像——两束相干光相遇在屏上画出条纹。但要把它变成真的实验，还需要把四个元件排成一排：光源、单缝、双缝、屏。每个元件各管一段，缺一不可。

上一页我们画出了完整光路。现在把镜头推到双缝本身——那两个开口中心之间隔着多远？这个距离，就是干涉条纹公式 Δx=λL/d 里的 d。

上一页明确了双缝间距 d 极小——通常不到一毫米。但光从双缝出发还要飞一段才能落到屏上，这段距离就是 l。

从双缝到屏上一点的几何关系，逐步推出光程差表达式。

上一页我们得到了光程差 Δ = d·sinθ ≈ d·x/l。Δ 取什么值时两列波加强、什么值时抵消——这就是明暗纹条件要回答的问题。

从屏上两条明纹出发,沿「角度→位置→明纹条件」的顺序,看清 Δx 如何被定义并求出。

把干涉条件和几何关系拼在一起，逐步化简出条纹间距公式。

三个量各动一下，看 Δx 跟着怎么变。

从装好元件到算出波长，五步流程缺一不可。

测量时，l 用米尺读到毫米位就够。但 Δx 通常不到 1 毫米——必须请出两种「会读小数」的精密仪器：游标卡尺和螺旋测微器。

用元组 (k, x_k) 形式记录 7 条明纹位置,并对比逐差法与 polyfit 两种求 Δx 的方法。

data 列表每一项元组 (k, x_k) 就是通用记录格式——k 从 1 起代表第几级明纹,x_k 读到游标卡尺最小分度 0.01 mm;逐差法与 polyfit 都直接给出 Δx,后者用最小二乘压住单点对中误差。

前页已经会把相邻亮纹中心的位置差当作 Δx。但一次只读一个条纹位置，刻线宽度、视差和轻微抖动造成的误差，几乎能吞掉整个 Δx，因此换算出的 λ 通常只能说明数量级，难以作为可靠结果。

从两次位置读数出发，看 Δx 的误差如何随 n 缩小。

两种误差来源不同、对策也不同，混在一起会让实验越做越糊涂。

在双缝干涉测光波长的实验中，为让测得的条纹间距 Δx 更接近真实值，下列哪种做法最有效？

• ✓远场条件：l ≫ d²/λ 且 sinθ ≈ tanθ
• ✓入射光倾斜时条纹整体平移，间距公式不变
• ✓公式隐含：单色光、双缝等宽平行、缝间距远小于缝屏距
• ✓单缝衍射包络调制干涉条纹，亮纹强度受限
• ✓l、d 是系统误差源，Δx 测量是偶然误差主项

• ✓Δx = λl/d：d 小 l 大，条纹间距越大越易测
• ✓d 过小则衍射主导，条纹对比度下降
• ✓l 过长则光强衰减，装置与像差受限
• ✓测 m 条跨度取平均，比单条条纹更准
• ✓系统误差靠结构对消，偶然误差靠多次平均

先合上书自己想想，再看参考答案——好问题值得琢磨一会儿。