前面我们认识了放射性衰变的基本规律——但这一切最初是怎么被发现的？1896年，法国物理学家贝克勒尔本想研究铀盐受阳光激发能否放出X射线，阴天却让他意外观察到一种全新的现象。

贝克勒尔发现铀盐能拍照后，问题来了：射线只有铀才有，还是别的元素也有？居里夫妇接过了这个课题。

贝克勒尔看到铀盐让底片神秘感光，居里夫妇发现钋、镭的辐射更强——但「放射性」到底是什么？答案藏在原子最深处那颗极小的核里。

α、β、γ常被混为一谈。本页用穿透力、电离能力、速度三维度，把性质最对立的α和γ并置对比。

重核要减负，过程分四步：先失稳、再抱团、然后蜕变、最后子核还要继续演化。

中子转变为质子+电子+反中微子

α衰变扔出氦核、β衰变抛出电子——但子核的故事还没讲完。衰变产物常处于'高能态'，像被拧紧的发条，这股多余能量要找个出口。

以能级图为框架展示核衰变路径的图形工具

看懂一张衰变纲图：横线=能级，箭头=衰变方向，数字=跃迁能量与分支比。

上页我们认识了衰变纲图由哪些符号组成。这一页用⁶⁰Co这个经典例子把所有元素串起来走一遍——读完之后，你应该能独立看懂任何一个衰变纲图。

从衰变纲图我们知道一个核素会变成什么，但「它什么时候变」是个独立问题——有的核素瞬间消失，有的却稳定几十亿年。衡量这种快慢，用什么尺度？

上一页我们用半衰期描述"一群核衰变到一半要多久"——但这个宏观数字背后没回答一个更基本的问题：对单个原子核而言，每秒钟它有多大概率"先走一步"？答案就是衰变常数 λ。

上一节半衰期 T½ 和衰变常数 λ 分开登场，现在该用衰变定律把它们绑成一对。N(t)=N₀e^(-λt) 是连接它们的桥梁——我们用它推出 T½=ln2/λ。

半衰期告诉我们一半原子核要多久才衰变，但「平均寿命」是另一回事——有的核早早衰变，有的却迟迟不动，平均下来究竟多久？

想象你盯着一群原子观察：每一瞬间，都按当前数量的固定比例λ消失一批。把这个「比例不变」的观察写成数学，就得到衰变定律的核心方程。

沿箭头看时间流逝，分叉看公式等价——半衰期把指数曲线切成等比数列。

衰变定律告诉我们 N 怎么随时间减少，但实验里没人能直接数出还剩多少个 N——只能听到计数器每响一次就是一次衰变。要描述每秒多少核在衰变，需要一个新量：活度。

活度定义讲清楚了——单位时间内衰变多少次。但「多少次」也得有具体数字，就像长度得说几米、重量得说几公斤一样，活度也有两套「尺子」，一套国际通用、一套历史沿用。

活度回答「这块放射源每秒衰变多少次」，但如果你还想知道「每克物质贡献了多少活度」，那就得引入一个新量——比活度。它本质上是一个「放射性纯度」指标。

上一页的比活度告诉我们单位质量放射源有多'烈'，但不区分射出的是什么射线。实际探测器往往只对某种射线敏感——要回答'每秒飞出多少个α粒子'这类问题，就得用射线强度。

• ✓衰变是核的内禀行为——速率由λ决定，与外界无关
• ✓射线穿透力α<β<γ，但电离能力恰好相反
• ✓衰变纲图是核转变的'地图'，用能量-核种坐标描述
• ✓T₁/₂、τ、A都源自λ，核心公式是A=A₀e^(-λt)

先自己想，再对照参考答案。三个问题分别对应回顾、应用与迁移，留给走出课堂后继续琢磨。