上页我们讲了描述反应机制的各种模型，但所有模型都建立在一个共同基础之上——核反应本质上是一次「撞击事件」，有两个对象参与。

入射粒子从远处飞向靶核，需要依次通过四道关。

图按时序自上而下推进，三个色块分别对应入射、复合、出射；箭头方向即反应进行顺序。

上一节粒子到了靶核门口,该「撞上」了。但原子核直径只有 10⁻¹⁵ 米,粒子真的会撞到吗?需要一个描述「撞上概率」的物理量。

上一页我们把截面比作靶核的有效拦截面积。但只有「面积」还不够算概率——还得知道靶核排得多密、入射粒子来得有多勤。三者凑齐，反应概率才能算出来。

从左到右：入射粒子接近靶核时可能走多条反应道；各道有一个分截面σᵢ，求和得总截面，归一化得到分支比，描述各道份额。

前面画的入射阶段默认粒子撞进去就出不来了——但这只是复合核模型的假设。光学模型认为：靶核更像一颗半透明的玻璃球。

光学势是复数势：实部把粒子偏转弹回去（弹性散射），虚部把粒子从弹性通道拿走（吸收→其他反应）。

上一页讲过光学势的虚部会「吸收」波函数——但被吸收去哪了？粒子只有两条出路：要么穿进核内，要么被弹回来。

上一节讲光学势的吸收——粒子进入核内不再出来。但 Bohr 追问：进去之后整个核会怎样？答案是粒子不再独立，而是与靶核融为一体，形成全新整体——复合核。

上一页讲到复合核已经形成，它像一个被加热到极高温的核子汤。接下来它不会立刻炸开——而是把能量分给所有核子，达到平衡后才从某个出口发射粒子。这就是统计衰变。

两者描述不同阶段，常被混淆——一个看'进门'，一个看'住下再走'

复合核统计衰变由开放道决定，但复合核本身并不是什么能量都能高效形成——只有入射粒子的能量与复合核准离散能级对齐时，截面才冒出尖锐峰。这就是核反应共振。

上一页我们看到截面在某个能量处突然蹿高——但这个峰究竟多高、多宽？是否存在一个公式能精确刻画它？单能级Breit-Wigner公式正是回答这个问题的工具。

顺着箭头读：海森堡原理→能时不确定→Γ与τ的映射→乘积量级为ℏ→窄/宽共振的两种后果。

前页的 Breit-Wigner 公式描述了共振峰的形状——但共振峰到底对应哪种「波」？入射粒子带着轨道角动量 L，每种 L 是一个分波通道，所有分截面加起来才是总截面。

上一页我们讲了截面代表反应概率的物理意义。现在看一个实验事实：物理学家测了不同能量中子的吸收截面，在远离共振的低能区发现了一条干净的曲线——不是随能量平方变，也不是指数变。

上页讲到低能中子吸收截面随1/v增长——经典物理完全说不通（经典截面是πR²常量）。量子力学给出的答案出奇简洁：把波长当作粒子在量子世界里的'个头'，个头越大越容易被抓住。

从左到右沿能量轴移动，看对数-对数图上σ随E的三个不同走势。

• ✓三阶段是骨架，光学与复合核模型互补而非替代
• ✓光学势虚部承担吸收概率，非简单可去项
• ✓复合核统计衰变下分支比≈能级宽度之比
• ✓Γ·τ≈ℏ 把共振观测与复合核寿命直接挂钩
• ✓1/v 律是低能极限相空间×隧穿的双重指纹

在复合核反应激发函数中观察到尖锐共振峰时，最本质的物理原因是？

先自己想，再对照参考答案。不是标准答案，而是思考路径。