洛伦兹力 F=qv×B 是个矢量叉乘，数学上能算，但现场分析时逐个写坐标太慢。左手定则把这套计算"翻译"成手的姿势，把抽象叉乘变成直观的三维动作。

左手定则不是凭感觉，而是 qv×B 的几何读法。它把叉乘拆成三步：先放磁场轴，再放速度轴，拇指给出受力轴。

三个矢量两两正交，左手把空间方向映射到三根手指。

上一节我们学了一个电荷在磁场中怎么受力。可是真实的导线里跑的是亿万个自由电子——这些电荷同时受力累加起来，整根导线会怎样？这就是安培力要回答的问题。

上一页我们知道单个运动电荷在磁场中受洛伦兹力 F=qvBsinθ。但一根导线里有海量自由电子，单个力怎么「叠加」成宏观的安培力？这一页把微观和宏观接起来。

从已知条件出发，按三步流程确定通电导线在磁场中的受力方向。

都形如 F∝q，但一个有 v、一个无 v——最容易混的地方。

安培力是宏观表现，底层是一个个电荷各自受力。把单个运动电荷拎出来单独看——这就是洛伦兹力。

上一页我们得到安培力 F = BIL，是整根导线的受力。如果把导线拆到最小——只剩一个运动的电荷，它受的力是多少？这就是洛伦兹力的推导起点。

从一根载流导线出发：向内看每个电荷受洛伦兹力，向外看整根导线受安培力——二者本质同源。

两力都作用在运动电荷上，但一个做功一个不做——分析能量问题时极易混淆，必须辨清本质。

上一页我们推导出 F = qv × B，叉积的结果必然让 F 与 v 永远正交。这一节追问一个关键问题：既然力与速度垂直，这份力会不会对电荷做功？答案是不会——这正是洛伦兹力最巧妙的特性。

从速度与磁场的夹角出发，看不同情形下洛伦兹力的大小、方向与电荷的运动轨迹。

v与B夹角不是90°时，把v沿B方向和垂直B方向正交分解，才能看清两路分力的贡献。

上一页我们知道了洛伦兹力始终垂直速度——力不改变速度大小，只改变方向。那会引发什么运动？就像被绳子拴着甩的小球，绳子拉力也总垂直速度，结果就是圆周运动。磁场中的带电粒子也一样。

从粒子在磁场中受力开始，一步步推出它做圆周运动的半径和周期。

上页讲到带电粒子垂直射入匀强磁场时做匀速圆周运动，洛伦兹力充当向心力。这一页我们具体推导：半径 r 和周期 T 各自由什么量决定。

速度选择器靠E场电力与B场洛伦兹力方向相反，仅让v=E/B的粒子直线穿过。

沿箭头方向看质谱仪流程：电场加速→磁场偏转→按质量分开→检测落点。核心：相同动能下质量决定轨迹半径。

沿粒子运动路径读图：实线是粒子轨迹，虚线是磁场与电压对它的作用。

一带电粒子在匀强磁场中做匀速圆周运动。关于磁场对该粒子做的功，下列说法正确的是？

• ✓安培力是洛伦兹力的宏观统计表现
• ✓F=BIL与f=qvBsinθ描述同一物理本质
• ✓左手定则统一判定安培力与洛伦兹力方向
• ✓洛伦兹力始终垂直速度、永不做功
• ✓匀强磁场中带电粒子做匀速圆周运动

先自己想，再看参考答案——三道题分别考察回顾、应用与迁移。