上页我们看到光打金属能打出电子——但为什么红光再亮也没用，紫外光一照就有？这就需要把这件事量化。爱因斯坦用简洁的方程把光子能量、电子逸出功、电子动能三者的关系写清楚。

上页我们用方程解释了实验数据，但这页要退一步看物理图景：光究竟是怎么把金属里的电子「踢」出来的？

上一页我们用爱因斯坦方程解释了实验曲线，现在把镜头对准方程左边的 E_k——这个能量属于谁？属于光电子。

爱因斯坦方程告诉我们，光电子的最大动能随入射光频率升高而线性增加。但方程在某个点会失效——当 Ek=0 时，光电子"刚刚能出来"，再多就出不来了。这个临界点对应的频率，就是截止频率。

上一页我们讲了光电子从金属表面飞出。要把它们收集起来测电流，需要在对面放一块阳极并加上电压。电压慢慢升高，电流会怎样变化？会不会一直涨？

前面我们用方程算出光电子最大初动能 Eₖ = hν − W。但实验室里怎么「测」这个能量？抓不住电子，但可以让电场去拦——加一个反向电压，让飞过来的电子减速，直到一个都过不来。

上一页我们测出了光电子的最大动能 Ek。把它代回方程 hν = Ek + W₀，每个金属都会对应一个常数 W₀——这就是电子离开这块金属的'出场费'。

上次提到要把电子从金属里敲出来，至少要克服'逸出功'。那光子本身到底要带多少能量才够？这就要看每个光子的能量由什么决定。

上一页我们把截止频率、逸出功、光子能量各自拎出来了。这一页，爱因斯坦用一条等式把它们焊在一起——这就是光电效应方程。

前页我们用 E=hν 解释了光怎么打出电子。但光不只是'给能量'——它也能'推'东西。彗尾总背着太阳、激光能夹住细胞，这都是光子的动量在起作用。

上一页我们把光子的动量 p=h/λ 写了出来，可凭什么说它真有动量？1923 年康普顿把 X 射线打进石墨，散射光里竟然多出一段明显更长的波长——这一「变长」只能用光子把动量交给了电子来解释。

光电效应让我们看到光像粒子——有确定能量，一份一份作用；干涉衍射又让我们看到光像波——能叠加、能绕障。同一个东西，怎么能同时是两种完全不同的东西？

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先独立思考再看参考答案，三问覆盖回顾、应用与拓展。